Про­чи­тай­те текст и вы­пол­ни­те за­да­ния 16, 17 и 18.

Через не­сколь­ко лет после от­кры­тия А. Бек­ке­ре­лем ра­дио­ак­тив­но­сти был уста­нов­лен слож­ный со­став ра­дио­ак­тив­но­го из­лу­че­ния, одна из ком­по­нент ко­то­ро­го по­лу­чи­ла на­зва­ние «β-лучи». Ис­то­ри­че­ски под β-лу­ча­ми по­ни­ма­ли по­то­ки элек­тро­нов, по­яв­ля­ю­щи­е­ся в ре­зуль­та­те ра­дио­ак­тив­но­го рас­па­да ядер ато­мов, причём ско­ро­сти их могут со­став­лять до 99% от ско­ро­сти света. Они об­ла­да­ют и от­но­си­тель­но боль­шой ки­не­ти­че­ской энер­ги­ей.

Пер­вые ис­сле­до­ва­ния по­ка­за­ли, что, вза­и­мо­дей­ствуя с ве­ще­ством, β-лучи по­гло­ща­ют­ся им, рас­се­и­ва­ют­ся, на­гре­ва­ют и иони­зи­ру­ют ве­ще­ство, воз­дей­ству­ют на фо­то­пла­стин­ку. Рас­се­я­ние уз­ко­го по­то­ка β-лучей на­блю­да­ет­ся уже на тон­ких Al фоль­гах. В ва­ку­у­ме при от­сут­ствии пре­гра­ды на фо­то­пла­стин­ке по­яв­ля­лось тёмное пятно с чёткими ров­ны­ми кра­я­ми, если на пути β-лучей по­ме­ща­ли фоль­ги раз­ной тол­щи­ны, то края пятна раз­мы­ва­лись, а изоб­ра­же­ние туск­не­ло, при этом по­гло­ще­ние лучей было не ве­ли­ко, а весь поток рас­се­и­вал­ся по всё боль­ше­му те­лес­но­му углу, всё более рав­но­мер­но за­све­чи­вая фо­то­пла­стин­ку, пока при фоль­ге, тол­щи­ной 50 мкм, его дей­ствие не срав­ни­ва­лось с дей­стви­ем со­пут­ству­ю­ще­го γ-из­лу­че­ния.

По­гло­ще­ние из­лу­че­ния в ве­ще­стве ха­рак­те­ри­зу­ют тол­щи­ной слоя по­ло­вин­но­го по­гло­ще­ния d. На­при­мер, Al фоль­га, d  =  0,16 мм, сни­жа­ет β-из­лу­че­ние вдвое, а слой Al в 0,32dмм  — вчет­ве­ро и т. д. Ра­дио­ак­тив­ные ве­ще­ства при рас­па­де вы­де­ля­ют раз­ную энер­гию, ис­пус­ка­ют β-лучи раз­ной ин­тен­сив­но­сти. При этом ко­эф­фи­ци­ент по­гло­ще­ния μ для од­но­го и того же ве­ще­ства будет раз­ным, см. таб­ли­цу 1. Для од­но­го и того же из­лу­че­ния ко­эф­фи­ци­ент μ для воз­ду­ха и Al раз­ли­ча­ет­ся в ты­ся­чу раз. Одна из ви­ди­мых при­чин  — раз­ли­чие в плот­но­сти, см. таб­ли­ца 2.

Изо­топ	μ, см−1		W, Мэв
		Воз­дух,
торий	510	—	0,273
про­так­ти­ний	14	—	2,197
вис­мут	43	0,0152	1,426
сви­нец	—	0,090	0,570
сви­нец	5500	0,64	0,064

Ма­те­ри­ал	ρ, г/см3
Уголь	1,8	4,4
Сера	2,0	6,6
Бор	2,4	4,65
Алю­ми­ний	2,7	5,26
Барий	3,8	8,8
Йод	4,9	10,8
Олово	7,3	9,46
Медь	8,9	6,8
Сви­нец	11,3	10,5
Зо­ло­то	19,8	9,5

Было от­ме­че­но, что α-ча­сти­цы, ис­пус­ка­е­мые Po, пе­ре­ста­ют за­све­чи­вать фо­то­пла­стин­ку в воз­ду­хе на рас­сто­я­нии R  =  3,83 см, они не иони­зу­ют воз­дух на боль­ших рас­сто­я­ни­ях. Рас­сто­я­ние R по­лу­чи­ло на­зва­ние длины сво­бод­но­го про­бе­га. Этой же ве­ли­чи­ной можно ха­рак­те­ри­зо­вать рас­сто­я­ние воз­дей­ствия не толь­ко α-, но и β-лучей. Длина сво­бод­но­го про­бе­га β-лучей обыч­но опре­де­ля­ет­ся в ма­те­ри­а­лах более плот­ных, чем воз­дух. Опыт по­ка­зал, что ве­ли­чи­на L  =  R×ρ прак­ти­че­ски не за­ви­сит от ρ и при­бли­зи­тель­но оди­на­ко­ва для ве­ществ с не слиш­ком раз­ны­ми атом­ны­ми но­ме­ра­ми. Для Al, по дан­ным Г. Хе­ве­ши, за­ви­си­мость L от ско­ро­сти элек­тро­нов, отнесённой к ско­ро­сти света, пред­став­ле­на на рис. 2. При дви­же­нии по ве­ще­ству ско­рость β-лучей па­да­ет, так, Al пла­сти­на (2 мм) сни­жа­ет ско­рость при­мер­но на 30%. При этом, если для β-лучей, име­ю­щих ско­рость 0,95с, слой по­ло­вин­но­го по­гло­ще­ния есть d, то для 0,67с  — толь­ко 0,1d.